recepție Coherent - chimist de referință 21

Chimie și Inginerie Chimică

Intervalul teoretic al spectrului de coerență și de fază sunt date de (4 luna august 19) și (4 luna august 20), respectiv, pătrat coerenței spectru teoretic este prezentat în figura 6 septembrie, cu media coerenta a spectrului netezit în = 4, 8 și 16 se poate observa că IRI = 4 și 8 există o deplasare considerabilă, vârful este deplasat la aproximativ 4 1 = 0,1 Hz, iar la 8 = 0,05 = 16 Hz, atunci când există un acord bun între puț și când b = 32 Spectrele teoretice și netezite sunt aproape imposibil de distins în consecință, această estimare a spectrului proces de coerență ar avea suficientă m deplasare aloe când b = 16 [c.150]

Coerența teoretică a spectrului construit pe figura 9 12 împreună cu media netezite coerenta spectrelor pentru k = 16, 24 și 32 Se observă că aceste înseamnă spectre netezită semnificativ diferit de cel teoretic chiar si pentru k = 32, și că această diferență nu poate fi atribuită insuficient netezime motiv spectru teoretic este că deplasarea se produce din cauza mare întârziere între intrare și ieșire, așa cum a prezis în secțiunea 9 1 luna februarie [c.155]

În cele din urmă, cu excluderea tuturor semnalelor cu excepția semnalelor asociate specifice comanda p, putem folosi faza de ciclism. Această metodă folosește comportamentul coerenței p cuantice pentru rotații în jurul axei z, care permite selectarea de o cale specifică de transfer de coerență folosind combinații liniare ale semnalelor obținute din experimente cu amestecare și propagatori pregătitoare defazată [vezi. expresie (5.3.24) - (5.3.26) și Sec. 6.3]. [C.325]

Fig. 6.5.7 se poate observa că datorită condiției Pn = pw = -1 pentru o rută și> + 2-> -1 în acest scop, sau g impulsuri [8,58], prin aplicarea unui impuls cu amestecare / 3 = 135 °, care acționează numai asupra semnalelor acesta este prezentat în Fig. 8.4.3 mici pătrate [8.60] sau mai precis ciclul de fază cu N> etapele A [8,65]. Cu toate acestea, se pare că mai preferabil să părăsească două calea oglindit în Fig. 8.4.1, cu r / 3 = ir / 2 și aplică incremente de fază proporționale de timp pentru separarea vârfurilor cu p = 2, așa cum se arată în Fig. 6.6.4. Deoarece semnalele de doi fotoni se află într-un sistem cu două spin o fâșie îngustă de-a lungul diagonalei (Fig. 8.4.9), folosind reflexiile de corecție sau regi- [c.537]

Aici punctul schematic transmiterea T și primirea convertoare Ku, care sunt instalate pe suprafața de beton. puls ultrasonic emis de T transmițător propagates în ecran și reflectate în diverse moduri asupra neomogenitățile structurale, primind traductor / 2, separate printr-o distanță ds Ax. Evident, atât semnalul primit va fi identice și sunt coerente cu Ax = 0. Prin creșterea Ah acestea sunt decorelate prin modificarea calea undelor ultrasonice pentru cazul unei singure scattering - cale un-02 ianuarie - 3 și pentru cazul multiple - calea 4 -5-6i4 5-7, suma care formează zgomotul cauzate de structură. În limita, atunci când o anumită valoare Ah, semnalele recepționate trebuie complet decorelate. Programarea unei medie statistic în funcție de coeficientul de corelare încrucișată a celor două realizări în funcție de valoarea Ax primit reprezintă curba buna. în scădere de la 1 la 0. Valoarea Ax la care coeficientul de corelare încrucișată scade la valori de 0,25, corespunde razei de corelare a zgomotului structural. [C.639]

Problema a fost abordată pentru prima dată în lucrarea lui Lenz și Weisskopf. Salvați punctul de vedere al rolului crucial al coliziunilor puternice și de numărare precum și în teoria lorenttsovskoy, instantanee de coliziune, Lenz și Weisskopf mecanismul specific de coerență. Când migrația particulelor perturbant frecvență oscilator atomic este deplasată. Deși timpul ei înșiși, intervale pentru care x = m G, sunt extrem de mici, faza oscilatorului într-o coliziune capătă o creștere suplimentară. Dacă această etapă suplimentară de deplasare t] este suficient de mare, de ex., E. Mai mare decât o anumită valoare t]. coerența deranjat oscilații. Astfel. coliziuni trebuie avute în vedere, în care se întinde g] g] despre. Pornind de la (36,5), este ușor de a găsi trecerea de faza T] pentru a întinde de la un parametru de impact Q [c.465]

Rezerva probabilitate de eroare pentru M -> - oo coincide cu probabilitate maximă pentru recepția coerentă a semnalelor optime. Din (8.69) că semnalul de detecție coerent nu este mai bună transortogonalnyh de primire coerente semnale ortogonale pentru care probabilitatea marginală de eroare este dată de (8.16). Pentru recepția semnalului necoerent ortogonală se obține de la [c.305]

Fig. 9.4. Semnalul de la PCM codificate de ieșire 1shum fără întârziere de recepție coerente).