stări de suprafață - de referință chimist 21

stări speciale de suprafață apar din cauza Chemisorpția. Acestea se numesc stări de suprafață induse. Problema determinării acestor state decid un mod familiar. [C.112]

Vedem că nivelurile Tamm sunt deasupra și sub nivelurile de energie ale zonei corespunzătoare a unui cristal infinit de mare. Numărul acestora este determinat de numărul de atomi care formează la suprafață. t. e. ordinul de mărime de 10 cm. De aceea nivelurile Tamm fuziona într-o bandă de cvasi-continuă a stări de suprafață (Fig. 36). [C.110]

Într-adevăr, cristalul divizat de diamant (111) planul de atomi de carbon, fiind pe suprafața își pierde vecinii săi și un orbitalii hr tetraedrice de atomi din fiecare dintre acestea devine inactiv, adică. E. Sunt valențele libere. Celelalte trei orbitalii în același timp, continuă să aparțină întregului cristal. valențele libere sunt direcționate perpendicular pe suprafața cristalului (Fig. 37). Fiecare orbital liber reprezintă starea de suprafață Shockley, care apare în spațiul (Fig. 38). Atunci când pe suprafața unei cantități mari de orbitali gratuite. ele formează o bandă cvasi-continuă a statelor de suprafață. [C.111]

Cu toate acestea, valențele libere de pe suprafața de diamant și diamant siliciu solid și germaniu, dacă sunt formate, apoi reacționat imediat unul cu celălalt, în care stările de suprafață Shockley dispar mai ușor decât legăturile interatomice și atomii mobili slabi. Suprafața într-o măsură mai mare sau mai mică, este reconstruită. [C.111]

Rezolvat structura stratului dublu este caracteristic pentru semiconductori intrinseci. în care adaugiri volumetrice (aditivi), sau așa-numitele stări de suprafață. adesea cauzate prin adsorbția atomilor străini. Adesea, semiconductor conține ca impuritate atomi astfel de substanță. prin care crește dramatic numărul de electroni liberi n. Astfel de aditivi sunt numite donori de electroni. Pentru germaniu, arsenic este un astfel de aditiv. Etc. Deoarece produsul în prezența donori de electroni rămâne constantă [ecuația (28.3) 1, creșterea n determină o scădere corespunzătoare a numărului de găuri p - = K 1P. Prin urmare, conductivitatea dopate de tip n semiconductor se datorează în principal electronilor liberi din banda de conducție. În cazul în care atomii de impuritate crește foarte mult numărul de găuri în banda de valență. Suprapuneți crește și scade conductivitatea, respectiv, numărul de electroni liberi n = Ks / P- Aceste impurități sunt numite acceptori de electroni. și semiconductori de tip p - semiconductori / 7-tip. acceptori de electroni sunt atomi de galiu germaniului. În prezența raportului impurități (28,2) în semiconductorul vrac nu mai este valabil. În schimb, ar trebui să fie scris [c.141]

Ca urmare, este dezvăluit faptul că atomul de adsorbție induce stări de suprafață. care sunt situate deasupra zonei normale cristal unbounded corespunzătoare. Funcțiile lor de undă asociate nu sunt periodice, fie într-o direcție și scade rapid odată cu creșterea distanței de la atomul adsorbit. Dacă doi atomi sunt adsorbiți și sunt situate la o distanță finită una de alta, funcțiile de undă sunt chiar pe o parte la mijlocul distanței dintre acestea. atomi și ciudat pe cealaltă parte a acesteia. Aceasta indică existența unor stări și chiar ciudat, care sunt localizate deasupra zonei de energie volumetric. Când distanța dintre atomii adsorbiți este suficient de mare, atunci acele alte state formează două stări degenerate. Prin reducerea distanței dintre nivelurile de energie atomilor adsorbiți divizat date. atomi de aproximare la o anumită distanță critică conduce la faptul că starea inferioară localizată este inclusă în zona de volum și își pierde izolare, t. E. Nu mai sunt localizate, în timp ce starea superioară rămâne localizată. În legătură cu [c.112]

În toate argumentele de mai sus se presupune că, în starea inițială. t. e. până la stabilirea unui echilibru între semiconductoare și metalul, densitatea purtătoare pe suprafața semiconductorului coincide cu concentrația acestora în cea mai mare parte. Cu toate acestea, trebuie amintit că o astfel de ipoteză este aproape niciodată realizat. Acesta din urmă se datorează existenței așa-numitelor stări de suprafață. care definesc concentrația de purtător pe suprafața semiconductorului. Aceste întrebări vor fi luate în considerare în cap. VHI, dar acum observăm că rezultatele acestei secțiuni sunt în primul rând teoretice. [C.183]

Fig. 74. Offset curba experimentală C-V a unei structuri MOS (2) în raport teoretic (/) datorită influenței stărilor de suprafață

stări de suprafață - de referință chimist 21

Ipoteza că schimbul p integral are aceeași 31nachenie pentru orice pereche de atomi adiacenți este, desigur, o simplificare extremă, departe de realitate. Valoarea p depinde de caracterul complet al suprapunerii de orbitali. care nu este aceeași pentru atomii de la suprafață și în interiorul cristalului. Acest lucru, în special, indică faptul că distanța interatomică la alta decât interiorul cristalului de suprafață. De exemplu, se calculează că distanțele interplanare în stratul povorhnostnom cu fețe centrate rețea cristalină cubică de 11%, iar în al cincilea strat de la suprafață până la 2% mai mare decât adâncimea sa. Dar o astfel de recepție necesară predpolozhenie- pentru o decizie cu privire la starea de suprafață a sarcinii. deoarece aceasta poate fi rezolvată numai cu condiția ca orice integralele schimb de suprafață și atomii interne, și să coincidă integralele corespunzătoare Ku malonic diferite, sau, dimpotrivă, ultimul meci, iar primul diferit. Pentru ambele cazuri sunt diferite soluții, indicând existența unei varietăți de stări de suprafață. Iată cum se rezolvă această problemă cu condiția că integralele de schimb de suprafață și atomii interni sunt aceleași, iar integralele corespunzătoare Coulomb a și sunt diferite. Coulombi integrale a atomilor de suprafață este exprimată după cum urmează: [c.109]

Măsurători magnetice au arătat că suprafața de grafit este, practic, nici un atom în stare A și starea B - este starea singlet de atomi de carbon. În această stare, atomul având o pereche de electroni cu spini pereche. Astfel. stări de suprafață Shockley sunt umplute cu electroni art. stări I-electroni liberi. În același timp, concasarea grafitul sub vid la 77 K în funcție de intensitatea semnalului ESR poate fi obținut aproximativ 10% din atomii periferice, într-o hibridizare stare 5 pn (stare A Shockley-stat). Acești radicali de suprafață sunt stabile în vid la 800 K dispar cu sorbție oxigen. Stările B și C sunt stocate în timpul calcinării în grafit sub vid la 1100 K. La prima sorbție de oxigen intră în atomi vzaimodeyspvie în statele B [c.200]

Fig. 73. Caracteristica tensiune-capacitanță a structurii MOS în absența unor stări de suprafață (curba teoretică) tf - siliciu p-TIA b - siliciu de tip p / - îmbogățirea 1 - depletia

După termo schimbare feedback-ul observat C - -characteristics dreptul de original (pentru siliciu de tip n) (Figura 76.). Cantitatea A] / responsabil și determină densitatea de stări de suprafață după OMS termo [c.129]

Noile provocări ale electrochimiei moderne (1962) - [c.392. c.404]