punctul de separare Edge - referință chimist 21

În cele mai multe cazuri practice, cu toate acestea, există o separare a stratului limită. Prin urmare, pe partea adăpostită a corpului este format din zona de curgere separată. care se schimbă în mod semnificativ imaginea de ansamblu a fluxului. Modificarea distribuției de presiune pe întreaga suprafață, astfel încât acesta devine o rezistență diferită de zero și presiune. Deoarece în prezent teoria fluxurilor separate nu există, pentru majoritatea coeficientului organismelor de rezistență poate fi determinată numai experimental. Datele cele mai complete privind coeficienții [c.136]

Trebuie avut în vedere faptul că prezența undelor de șoc în fluxul principal influențează presiunea de distribuție revendicarea DROP în stratul limită. La intensitate scăzută efect incident de șoc este redus la o anumită îngroșare a profilului vitezei stratului limită, în acest caz, se schimbă un pic. Când unda de șoc de incidente de intensitate mare are loc separarea stratului limită și o zonă de vortex. În aval de punctul de separare începe agitarea fluxurilor desprinse și noua creștere a stratului limită la perete. Datorită transmisiei de presiune prin partea subsonic a stratului limită în amonte de presiunea încetează să fie constantă la nivelul stratului limită. m. f. et al / d1 / F 0. Prin urmare, toate metodele de calcul. dezvoltat presupunând o presiune statică constantă în stratul limită secțiunii transversale. Ele pot fi utilizate numai la o distanță suficientă de pe site-ul de interacțiune. Compararea pokazy- datelor de mai sus [c.347]

O caracteristică a forței electromagnetice a corpului este faptul că, spre deosebire de alte vrac CPF (gravitația. Forțele inerțiale), aceasta poate fi controlată prin acționarea asupra cauzei sale. câmpuri electrice și magnetice. Prin varierea magnitudinea forței electromagnetice, poate afecta intensitatea de forma undelor de șoc n. znachenpe crește numărul Reynolds critic la trecerea de curgere laminară la curgere turbulentă, retardat sau accelera notok lichid conductiv (sau gaz) profil de viteză cauza deformare și separarea stratului limită. [C.178]

În prima zonă moduri de supratensiune VC mișcării hidrodinamică a debitului gazului din compresor departe de valorile calculate. La punctul K, există separarea fluxului de suprafața lamei (limita de separare a stratului) Perturbarea este oscilatorie periodică. Acest lucru este tipic pentru compresoare cu un număr mare Mach. Perturbarea are loc pe marginea conducătoare a rotorului. difuzor cu palete. [C.78]

Presupunând că separarea stratului limită are loc cu suprafața fin la valori ale intensității maxime de transfer de căldură, vom obține pozițiile de imagine ale aripioarelor punctelor de rupere de suprafață, în funcție de modul de curgere trecut cilindrul înotătoare. Punctul de trecere a unui strat laminar de delimitare într-una turbulent, precum și punctul de separare de pe cilindrul de sprijin - total (I 0 82- -83 °). Cu toate acestea, în cazul în care locul geometric al punctelor de tranziție [c.182]

Bn În aceste formule de corelare sunt aplicabile la punctul în care are loc curgerea sau separarea tranziției stratului limită. Așa cum va fi prezentat în Sec. 5.8, separarea termenilor și tranziția în literatura de specialitate este uneori interpretată, referindu-se la același fenomen. rezultând în curenții înclinați. [C.286]

Ca și în cazul unei suprafețe cilindrice. Aceste măsurători au arătat încă o dată că, în astfel de curenți de convecție liberă de decalajul cu formarea de curgere inversă nu are loc. Fluxul se separă de suprafață atunci când materia solidă a stratului limită. care curge din toate părțile, se găsește în partea superioară a emisferei. Dar acest decalaj nu se formează datorită unei interacțiuni directe cu domeniul presiunii externe și nu datorită apariției curgerii inverse pentru punctul de separare este aparent lichid pur și simplu încălzit este îndreptată în sus. [C.321]

Să luăm în considerare condițiile de apariție a separării stratului de separație de corp. Presupunem că profilul este format din suprafața secțiunii în formă de aripă a unui cilindru infinit de lungă. perpendicular pe axa sa (fig. 32). La M. Md, L1z contur al acestei secțiuni transversale prezintă curbele de distribuție a vitezei. în cazul în care se presupune că, în infinitatea de gaz curge în direcția AB. Se vede din aceste curbe care coaja incepe de la un punct cu coordonate 0 Mg, numărate de-a lungul arcului profilului Un ciclu de viață M ZHZ, în care este inversat peretele corpului la schimbarea direcției de curgere. În bucla de la acest punct și, în apropierea 0. Circuit [c.267]

Cu creșterea numărului Reynolds de limita scade grosimii stratului, umflaturi pe perete începe să iasă parțial (Fig. 1.1496) și turbulize flux. Astfel. în comparație cu un punct de tranziție de perete neted de curgere laminară, în stratul limită la turbulente apare mai aproape de retractarea rotunjire superioară și separare turbulente are loc înainte t. e. a redus ca număr critic Reynolds la care rata de rezistență începe să scadă, iar Re valoare la în care se atinge valoarea minimă. [C.253]

De mare interes este modul în care vorticitate lichidului părăsește suprafața corpului. deoarece afectează fluxul din spatele cilindrului și, prin urmare, trageți a cilindrului. Stratul limită al lichidului. suprafață de fricțiune inhibată. incapabil să se miște de-a lungul suprafeței crescătoare dreapta a cilindrului de presiune. și există detașarea. Astfel, fluidul strat limită încetează să urmeze în mișcarea sa de a profilului corpului. punctul de separare, în care stratul de delimitare se întinde de la suprafața corpului. sunt indicate în Fig. 6-15,6 literă 5. În timpul direcției de separare de curgere punct direct pe suprafata sunt inversate, astfel încât fluidul curge direct la punctul de separare cu ambele [c.116]

În cazul în care presiunea de-a lungul suprafeței raționalizate este crescută, stratul limită este inhibată în lichidul nu se va muta în mod semnificativ în zona de înaltă presiune. Din moment ce Ki- 5 = 1 0 energie cinetică mică. Cu toate acestea, acest lichid va fi deviat departe de peretele din fluxul de intrare. Închideți apropierea de suprafața corpului sub influența fluidului inhibat etc.] dx începe să se miște în direcția opusă fluxului exterior. La granița dintre fluxul înainte și invers apare în separarea stratului limita stratului limită (Fig. 4-4). Când separarea unui strat limită, grosimea crește brusc. [C.114]

În primul rând, atunci când profilul de curgere a fluidului real are întotdeauna o mică zonă de separare a fluxului de evacuare în apropierea muchiilor formate datorită îngroșarea stratului limită. Pentru unghiuri mici pozitive de atac, zona-lift off este mic și situat pe partea din spate a profilului. Fluxul în acest caz este instabilă și separarea flux are loc periodic. puncte caracteristice ale profilelor de debit care apar în mod periodic marja prezentată schematic în Fig. 5.2. Să presupunem că la un moment dat în profiluri raționalizate timp cu separarea fluxului de la punctul A (fig. 5.2, a). În momentul următor, fluxul de intrare spulberă regiunea turbionară. transportarea în aval (fig. 5.2, b). În plus câtva timp fără profiluri de separare simplificat (Fig. 5.2 in), apoi la limita grosimii stratului crește din nou, există o zonă de separare ușoară (Fig. 5,2 g) este crescută la atâta timp cât fluxul de intrare va sufla din nou. Prin creșterea unghiului de atac pentru a / c, care corespunde pulsațiile de delimitare Un punct de separare cu greu își schimbă poziția și este situat în apropierea muchiei de fugă. Apoi, pornind de la un anumit unghi de incidență r> r n, punctul A este deplasat rapid spre marginea din față. Modificarea în timp a profilelor de caractere de curgere determină o modificare corespunzătoare în distribuția forțelor care acționează lama pe ea și de stres. Amploarea pulsații (și tensiune) crește odată cu creșterea unghiului de atac, cu toate acestea, o creștere accentuată a ondulație începe numai de la> / n, unde este mutat punctul de separare, provocând o creștere a regiunii vortex. [C.133]

De obicei, numărul maxim Mmax este determinat de caracteristicile experimentate de grătare, de exemplu, în funcție de T] p = f (Mi) sau = / (Mi), prezentat în Fig. 11.12. Corespunde numărului maxim Mmax practic la zero valoarea k. N. D. Grille (caracteristică devine verticală). În cazul în care numărul Mi> MKP, în apropierea profilului, o regiune de viteze supersonice. sistem de șocuri de încheiere. Pierderile în cursa sunt mici, dar cauza separării stratului limită de profil apare regiunea vortex. ale căror dimensiuni cresc cu numărul M. Când ajunge la regiunea vortex Mmax nu este o regiune de separare închisă se extinde de la marginea din față a grilei. [C.293]

Tranziția în tubul la mișcare turbulentă începe în apropiere de intrarea în ea. În cazul în care au fost create condițiile de intrare. preveni separarea curgerii. grosimea stratului limită crește până la valoarea razei țevii. În acest caz, valoarea numărului Reynolds critic crește. În cazul în care partea de intrare are margini ascuțite. flux separă în vecinătatea conductei de admisie și, în unele cazuri, turbioane formate ordonate structura și numărul Reynolds critic este redus. Cu turbulențe inițiale joacă un important rol de tuburi de rugozitate. Mecanismul de tranziție văzut în mod clar în Fig. 5 [3]. Fotografiile au fost luate pentru mișcarea convectivă liberă despre un set vertical HA [c.124]

Un alt dispozitiv promițător se bazează pe crearea unei forțe de aspirație prin fisuri. sau prin găurile circulare repartizate uniform în zonele în care altfel nu a fost la granița de separare a stratului. În acest caz, stratul limită este presat pe perete, și vom obține din nou o mai bună aproximare a fluxului de Zhukovsky. Dacă utilizați fanta, se bazează pe teoria Zhukovsky. Avem nevoie pentru a crea o presiune crescută chiar în fața fantelor). De asemenea, puteți încerca să utilizați de aspirație pentru a menține strat limită laminar. reducând astfel din nou trageți. Din păcate, este foarte dificil, se pare că, pentru a obține un flux laminar. Chiar și insecte zburătoare în aer poate provoca turbulențe în fluxul de suprafață foarte netedă a aripii. [C.65]

Folosind această formulă, frecarea suprafață poate neposredetvenio Iaito prin Rasi) Presiunea edeleniyu în viepn), în cadrul acesteia. Formula pentru stratul limită se obține cu un Davleev gradient pozitiv. In iey presupus suprafața de frecare cunoscută, etc., la presiunea minimă (în index). Ecuația (166) randamentele X,) - polozheiie fictiv punct de plecare. Separarea se produce atunci când [c.113]

A. Introducere. Atunci când fluidul incrucisat singur tub pe suprafața sa, din punctul critic. formând un strat laminar de delimitare. decalajul care are loc la un moment dat al perimetrului. Aceasta conduce la formarea de staționare țeavă pereche vortex simetrică și zona de recirculare. Dacă numărul Reynolds Ye> 40, curgerea în zona de recirculare devine instabil și are loc defalcare turbioane periodice. stratul limită laminar separă la F = 82 °, unde F - este unghiul măsurat de la punctul de stagnare față. Regimul critic (Re> 2-10) este atinsă la o creștere suplimentară a Re, caracterizat prin aceea că trecerea de la laminar la turbulente strat limită are loc înainte de stratul limită separă. La acest punct de separare este deplasată în aval O = 140 °. caracterizat prin vortex shedding frecvență Strouhal număr 5t 1y1i unde (- vortex purtători de frecvență (1 -. În practică, modificările diametrul țevii în intervalul numărului Reynolds 300-2.10 poate considera că numărul de un singur tub 5d-critice 0.2 .. câmp este crescut la 0,46, iar apoi re - 3.5-10 redus la 0,27 1] În cazul unei distribuții incompresibil vitezei fluidului și presiunea pe marginea exterioară a stratului limită este descrisă de ecuația lui Bernoulli [c.140].

Pentru amplitudini I, nr care există un decalaj pa primul val. și profile de viteză cu creșterea x napolienpymp devin mai puțin se apropie de punctul de separare. La AMP. 5.5 arată profilurile de viteză pentru amplitudinea și a = 0,008 (separare primul val ua). După cum sa menționat deja, a fost observat numărul uvelichenpe ascuțit de iterații la abordarea punctului de separare. Un fapt interesant că, deși pentru a = 0,005 și a = 0,006 pentru prima separare val nu a fost observată o creștere a numărului de iterații (6 - 9) 0.58 Vezi paginile care menționează punctul de separare pe termen Edge. [C.30] [c.137] [c.331] [c.348] [c.240] [C13] [c.127] [C.14] [c.50] [c.61] hidrodinamică, căldură și transfer de masă (1966) - [c.81]