Intensitatea câmpului rezultant în dielectric este

Din experiență, rezultă că pentru o clasă mare de dielectrici cu excepția feroelectrice, polarizarea P este dependentă liniar de stres câmp E. Dacă STI izotropă dielectrică și E nu este prea mare, atunci

c- în care sensibilitatea dielectrică

substanțele care caracterizează proprietățile di electrician; c - o cantitate adimensional; mai mult decât atât, întotdeauna c> 0 și pentru majoritatea dielectricilor (solide și lichide) compoziție, dorește să creeze câteva unități.

Se numește permitivitatea Stu mediu. În idim că e arată de câte ori este slăbit câmpul dielectric, proprietățile cantitative Caracteristici-robe în dielectric Rica polarizeze într-un câmp electric.

25) Dacă plasăm conductorul în câmpurile electrostatice externe sau încărcați-l, taxele pe conductorul va acționa în câmp electrostatic TVA în rezultatele, cele care încep să se miște. taxe Mută-schenie (curent) continuă până când până când un EFINIȚII echilibru dez-încărcare, în care câmpul electro-static în interiorul Obra-conductor devine zero. Acest lucru se întâmplă într-un timp foarte scurt. De fapt, în cazul în care câmpul nu este zero, atunci conductorul ar fi apărut mișcarea ordonată plată, fără pierderi de energie de la o sursă externă, ceea ce contrazice legea conservării energiei. Astfel, intensitatea tensiunii de câmp a câmpului la toate punctele din interiorul conductorului este zero:

Absența câmpului în interiorul conductorului înseamnă că potențialul la toate punctele din conductor postoja-NEN (j = const), adică suprafata nick-conductor în câmp electrostatic este echipotențiale. De aici rezultă că câmpul vectorial pe suprafața exterioară a direcției conductor inului normal la fiecare punct al suprafeței sale. Dacă acest lucru nu a fost cazul, sub acțiunea taxelor componentei E tangențiale va începe la aproximativ suprafața supraconductor-mișcare, care, în Oche-roșu său, ar fi contrar EFINIȚII tarifelor dis-de echilibru.

În cazul în care conductorul anunță unele taxe necompensate taxa Q. care sunt localizate numai pe suprafața pro-conductor. În cazul în care un câmp electrostatic extern pentru a face conductorul neutru, atunci taxele libere (electroni, ioni) pentru a muta DUT Bu: pozitiv - în domeniu, negativ - polya.Na împotriva un capăt al conductorului se va acumula un exces Pozitivă-TION, pe de altă parte - excesul negativ TION. Aceste taxe sunt numite induse de MENT. Acest lucru va avea loc atâta timp cât intensitatea câmpului electromagnetic din interiorul conductorului devine zero, și nu este conductor de tensiune SRI - perpendicular pe suprafața sa. Astfel, conductorul neutru este inclus în domeniul, de exemplu, linii de intensitate parte pauze de câmp electrostatic-mecanice; acestea se încheie pe o sarcină negativă indusă negativ-și re-start pe cele pozitive. taxe induse de Rowan sunt distribuite pe suprafața exterioară a conductorului. Fenomene de redistribuire a suprafeței pentru seria pe un conductor într-un câmp electrostatic extern numit electrostatic de inducție-cal.

Capacitate electrică conductor izolat

Luați în considerare conductor retras, m. E. Un conductor care este la distanță de celelalte organisme conductoare, și taxele. al potențialului său direct proporțională lenjerie de încărcare conductor. Din experiență, rezultă că diferite conductoare taxat în mod egal, să ia diferite potențiale sunt. Prin urmare, putem scrie pentru privat pro-Vodnik

numita capacitate electrică (sau capacitate) conductor izolat. Em-os conductor retras definește Xia mesaj taxa este nick-fir schimbă potențialul său în unitate. Capacitatea unui conductor depinde de mărimea și forma, dar este independent de mate-rialul, starea de agregare, forma și mărimea cavităților din interiorul conductorului. Acest lucru se datorează faptului că în exces taxele sunt distribuite pe suprafața exterioară a conductorului. Capacitatea este, de asemenea, independent de orice sarcină de la conductorul sau de la potența sa la. Aceasta nu contrazice cu formula (93,1), așa cum se arată doar că containerul unui conductor izolat este direct proporțională cu sarcina sa, și invers proporțională cu potențialul.

Unitatea de capacitate electrică - Farad (F): F 1 - capacitatea unui astfel de conductor izolat, al cărui potențial schimbă ulterior mesajul când 1B încărcare 1 Cl.

Farad - o valoare foarte mare, astfel încât, în practică, utilizate pe lungime de unități Nye - mf (MF), micro-farazi (uF), nF (nF), picofarads (pF)..

la pro-Vodnik are o capacitate mare, este cota de soții au o dimensiune foarte mare. În practică, cu toate acestea, dispozitivele necesare pentru a avea o capacitate de pași mici de timp, și un relativ mic-turnante corpurile constituente acumulează potențiale cele mai mari cheltuieli ZNA-alt strat, sem, aveți o mare capacitate. Aceste dispozitive sunt numite condensator-Tori.

În cazul în care un conductor încărcat cu aproape de alt organism, atunci acestea apar induse (pe conductorul) sau con asociat (în dielectric) taxe în care taxa de cel mai apropiat de tarifele Qbu-DUT sugestive de semn opus. Aceste taxe sunt atenuează în mod natural de câmp cos ef dat de Q, r. E. inferior în potențialul conductorului, care rezultate (vezi. (93,1)) creșterea capacității sale electrice.

Un condensator este format din două conductoare-crestăturile (electrozi) separate printr-un dielec - Ric. Pe de capacitate nu afectează corpul din jur, POE-conductoare pentru a da o formă în câmpul creat de încărcătura stocată, acesta a fost concentrat în fanta îngustă dintre plăcile condensatorului. Această condiție este îndeplinită: 1) cele două plăci plane; 2) doi cilindri Coax cial; 3) două sfere concentrice. Prin urmare, în funcție de forma plăcile condensatorului sunt împărțite în plane, cilindrice și sferice.

Deoarece câmpul este concentrat în condensator, tensiunea linie la placa începutul și sfârșitul celui ulterior celorlalte taxe, astfel libere, care apar la plăci diferite, sunt egale, sunt modulo sarcini opuse. Sub capacitatea condensatorului în cantitate fizică neem, egală cu taxa raportul Q. acumulat în con-condensator la diferența de potențial (j1 -j2) între plăcile sale:

Capacitatea de orice formă este direct proporțională cu permitivitate dielectric permitivității dielectrice supra-umple spațiul dintre OCB-freturi. Prin urmare, utilizarea unui strat de CALITATE -ve feroelectric considerabil crește condensatori capacitate-telno-șanț.

Condensatoarele sunt caracterizate prin pro-tensiune Bivni - diferența dintre poten-Tial plăcile condensatorului, la care are loc defalcare - electron-descărcare printr-un strat dielectric izolator într-un condensator. Tensiunea de defalcare depinde de forma de electrozi, proprietăți di electrice și grosimea ei.

Pentru a mări capacitatea și varirova-TION a sale valori posibile de condensatoare conectate la baterie, în timp ce folosind etsya paralel și conectare în serie.

1. O paralelă conexiune condensatori tori. În diferența de potențial conectat condensator TION paralel peste plăcile condensatorului este identic și egal -jB JA. În cazul în care capacitatea de condensatoare individuale C1, C2. Cn, tarifele lor sunt

Capacitatea completă a bateriei

t. e. în paralel a condensatoarelor este egală cu suma capacităților condensatorilor fitinguri.

conexiune serie de condensatoare con. În taxele de condensatoare conectate în serie de toate plăcile sunt egale în mărime, iar diferența de potențial între bornele bateriei

în cazul în care, pentru oricare dintre joc condensatori considerate

Pe de altă parte,

t. e. o conexiune serie de condensatoare sunt însumate valoarea de marțiale-containere. Astfel, atunci când compusul este, prin urmare, rezultă condensatoarele capacitatea C este întotdeauna mai mică decât cea mai mică capacitate utilizată în ba-Taree.

26) În electrodinamica - învățături secțiune de energie electrică, care este considerată fenomene Xia și procese cauzate de mișcarea sarcinilor electrice încărcate sau organisme macroscopice -vazh Nation-concept nu este un curent de izolație de electroni. șoc electric este orice comandat (direcțională) mișcare a sarcinilor electrice. Conductorul sub aplicarea unui câmp electric E și un electron taxe izolatoare liber muta: zhitelnye polo - în domeniu, negativ - împotriva câmpului (Figura 146, a.), De exemplu, în nick-fire un curent electric, la conducta de curent de legare. În cazul în care mișcarea comandat de mișcarea sarcinilor electrice încărcat în spațiul unui corp macroscopic, există un așa-numitul curent de convectie. Pentru apariția și existența curentului electric este necesară, pe de o parte, prezența unor purtători liberi - particule încărcate care pot fi deplasate într-o ordonată, iar celălalt - prezența unui câmp electric, co-torogo energie, într-un fel compensa ar fi cheltuit pe ordonată lor circulație. Pentru direcția de taxe de direcție curente acceptă condiționat-dvizheniyapolo zhitelnyh.

O măsură cantitativă a curentului electric I este intensitatea curentului - cantitatea fizică phi scalară definită printr-un izolator de electroni de taxare care trece prin piper secțiune în unitatea de timp:

Puterea actuală și direcția nu a schimbat, schimba cu timpul, numit post-yannym. DC

în cazul în care Q - o sarcină electrică care trece-conductoare pentru momentul t prin secțiunea transversală a conductorului.

amperaj unitate - Amperi (A). Cantitatea fizică determinată de intensitatea curentului care curge printr-o unitate de arie a secțiunii transversale a conductorului perpendicular pe direcția curentului este numit pe curent densitate: j = dI / Ds # 9524;. Densitatea de curent - vector orientate spre TION direcției curente, și anume direcția vectorului-j coincide cu mișcarea ordonată a sarcinilor pozitive ... Unitatea de curent densitate - Amperi pe metru pătrat (A / m2).

legea lui Ohm și conductorii de rezistență

fizician german G. Ohm (1787-1854), eq-one prin constatat că puterea curentului ka I. din metal omogen bloc cerul conductor (ex. E. Conductorul, în co-torus nu sunt forța terțe părți) proporțional cu tensiunea Una se termină conductor:

unde R - rezistența electrică a pro-conductor. Ecuația (98.1) exprimate per con Ohm pentru subcircuit (care nu cuprinde th sursa emf) de curent într-un fir-ke este direct proporțională cu tensiunea aplicată și invers proporțională cu rezistența conductorului. Ecuația (98.1), unul permite stabilirea unei co-neascultare - Ohmi (Ohmi) 1 ohm - Accom-tență a conductorului, în care, la o tensiune de 1 V DC curent curge 1 O cantitate

Se numește conductivitate electrică

conductor. Unitate de conducție - Siemens (cm): 1 cm - porțiunea de conductivitate a rezistenței circuitului de 1 ohm. sârmă rezistență depinde de mărimea și forma, precum și materialul din care tovlen-conductor izgo. Pentru o rezistență liniară omogenă a superconductor pro-R direct tionally propor, lungimea l și invers propor suprafața secțiunii transversale a tionally-sale transversale TION:

în care r - coeficientul proporțional cu materialul ce caracterizează nick STI-conductiv. Acesta se numește rezistență electrică specifică-cer. Unitatea de conductivitate Udel-electrice - ohm-metri (Ohm • m). În practică, împreună cu cupru, se aplica firele de aluminiu. Deși alaun ny și are o mai mare decât rezistivitate de cupru. dar are o densitate mai mică în comparație cu medyu.j-Niju = gE. (98.5)

Ecuația (98.5) - legea lui Ohm diferențială formă diferențială linking densitate-Ness curentului la orice punct din sârmă nick cu intensitate a câmpului electric în acel punct. Această relație este valabil pentru domeniile variabile.

într-o primă aproximare, schimbarea zhenii rezistivitate și deci rezistența la temperatură este descrisă de o lege liniară:

unde r și r0. R și R0 - rezistența respectiv Udel-WIDE și rezistența la pro-t și supraconductor la 0 ° C, un - coeficient de temperatură de rezistență, pentru metale pure (la nu este prea mică evap-pax) aproape de 1/273 K -1. Prin urmare, dependența de temperatură de rezistență pot fi reprezentate

unde T - temperatura termodinamică.

Sa constatat ulterior că rezistența metalului set-GIH (de exemplu, Al, Pb, Zn, etc.), și aliajele lor cu evap foarte scăzut Tc-pax (0,14 - 20 K), numită caracteristica critice cal a fiecărei substanțe , scade brusc la zero (curba 2), adică conductor de metal devine absolută. Pentru prima dată, acest fenomen numit supraconductibilitate, descoperit în 1911 de către H. Kamerlingh Onnes de mercur. Fenomenul supraconductibilitate-se explică pe STI baza teoriei cuantice-RII. Utilizarea practică a materialelor supraconductoare (în înfășurările și magneții superconductori, un sisteme de memorie pentru calculatoare, etc.) este dificil din cauza temperaturilor critice lor audio-vâscos. Cu toate acestea, fiind materiale ceramice, pe-Lada supraconductibilitatii descoperit si studiat extensiv la ritmul-turii peste 100 K.