Densitate - heliu - o enciclopedie mare de petrol și gaze, hârtie, pagina 1
Densitate - Heliu
dar densitatea heliu în raport cu aerul din 0138, un volum specific - 5596 cm3 / g de heliu este aproape insolubil în apă și alte lichide și mai mici decât orice alt gaz predispuse la adsorbție. [1]
Heliul Densitate la 0 ° C și 1 atm este egal. [2]
densitatea heliu este de aproximativ V. Deoarece mingea este în aer, o modalitate simplă de rezolvare a problemei este după cum urmează: ia în considerare o minge de densitate egală - 6/7 rvozd nu să acorde o atenție sporită prezenței aerului. [3]
Dobrowolski și Golubev [6] determinată de densitatea de heliu în opt izotermele de 20 până la 164 K și șase isobars până la 500 atm. [4]
Tabel. 2 arată că densitatea heliu este scăzută, iar capacitatea termică este semnificativă; pentru aceste caracteristici, heliu este al doilea numai hidrogen. heliu gazos are o conductivitate termică ridicată și un bun mediu de transfer termic. [5]
Este forța de ridicare F 1 m3 de heliu care vine în dirijabile umplute, în cazul în care densitatea de heliu în raport cu aerul este 0 137 și 1 m3 de aer are o greutate de 1 3 kgf. [7]
F - factor numeric pentru a aduce greutatea specifică a mercurului la valoarea corespunzătoare valorii standard a accelerației datorită gravitației și a temperaturii de la 0 C; - 0 001 - corecția totală pentru nivelul depresiei mercurului capilar (barometru tub cu diametrul de 32 mm); / J - distanța în mm de la punctul de mijloc al termometrului liniei în spirală la condensarea vaporilor de apă (direcția în sus este considerat pozitiv); / 2 - distanța în mm de la condensarea vaporilor de apă liniei barometrului inferior meniscului de mercur (direcția în sus este considerat pozitiv); gg - raportul dintre densitatea aburului saturat la o densitate a presiunii p mercur; r2 - raportul dintre densitatea de heliu la o presiune p și temperatura camerei la densitatea mercurului. [8]
Produsul separat ca argon, azot și alte podmes, heliu este eliberată din amestec cu alte gaze de argon pe baza faptului că este mai ușor pentru ei toți și, prin urmare, pătrunde prin peretele despărțitor poros, în cea mai mare cantitate, iar când acțiunea rece, chiar dezvolta hidrogen lichid, nu este convertit în stare lichidă [167]; dacă heliu este amestecat cu alte gaze cu argon, apoi la lichefiere lor dizolvată în ea și această soluție la - 250 (hidrogen lichid) în gol alocă aproape unul de heliu. Heliu Densitate numai 2 0 ori mai mare decât densitatea de hidrogen, astfel încât după ce este cel mai usor gaz. În ceea ce privește gazul argon, supus lichefiere și în acele părți ale aerului lichefiat la vaporizarea cel mai dificil, există două gaze, considerate ca argon, corpuri simple, dar argon cu punct de fierbere mai sus, și anume krypton Kr 81 8 și xenon Xe 128, deschis Ramsay si Travers. [9]
Considerăm acum interacțiunea unui spectru de neutroni cu Roton. Avem nevoie pentru a determina modificarea densității de heliu în locul locația neutronice, datorită prezenței Roton. [10]
În cele din urmă, trebuie să luăm în considerare trecerea de la starea de unde plane cvasi libere într-o stare localizată de un electron în heliu. Sanders și Levin a observat [41], care, atunci când densitatea de heliu crește fază gazoasă la 4 2 K, în regiunea de 6 - io20 - 1 2 - 1021 atomi / cm3 se atinge densitatea critică la care mobilitatea electronilor scade trei la patru comanda la o valoare corespunzătoare mobilității electronilor în lichid. Studiul teoretic al dependenței de energiile densității libere și prins în capcană de electroni de stări în heliu conduce la valoarea 1 0 - 1021 atomi / AGR peste care stările localizate sunt mai stabile decât liber. Această valoare teoretică este de acord bine cu datele experimentale. Acest rezultat este ușor de înțeles dacă se consideră că, la densități relativ scăzute, nu este bula cu cea mai mică configurație energetică, deoarece extinderea volumului de muncă necesar pentru formarea unei cavități, este încă mare. În același timp, reducerea consumului de energie a statelor localizate în comparație cu energia valurilor plan este mică din cauza densitate scăzută. Experimentele Sanders cu considerațiile de mai sus confirmă aplicabilitatea modelului cu bule. [11]
În cele din urmă, trebuie să luăm în considerare trecerea de la starea de unde plane cvasi libere într-o stare localizată de un electron în heliu. Sanders și Levin a observat [41], care, atunci când densitatea de heliu crește în fază gazoasă la 4 2 K, în regiunea b - io20 - 1 2 - 1021 atomi / cm3 se atinge densitatea critică la care mobilitatea electronilor scade trei la patru comanda la o valoare corespunzătoare mobilității electronilor în lichid. Studiul teoretic al dependenței de energiile densității libere și prins în capcană de electroni de stări în heliu conduce la valoarea 1 0 - 1021 atomi / cm3 și peste care stările localizate sunt mai stabile decât liber. Această valoare teoretică este de acord bine cu datele experimentale. Acest rezultat este ușor de înțeles dacă se consideră că, la densități relativ scăzute, nu este bula cu cea mai mică configurație energetică, deoarece extinderea volumului de muncă necesar pentru formarea unei cavități, este încă mare. În același timp, reducerea consumului de energie a statelor localizate în comparație cu energia valurilor plan este mică din cauza densitate scăzută. Experimentele Sanders cu considerațiile de mai sus confirmă aplicabilitatea modelului cu bule. [12]
Procesul are loc la o diferență mică în aproape reversibilă. Dr. set diferența tempo DW-p astfel încât r5DG Ap unde p - densitatea de heliu. S - entropia per unitate de masă de heliu. [13]
Calculăm probabilitatea de împrăștiere poate fi atins doar neutroni, rata este mai mică decât viteza sunetului în heliu II, care corespunde cu energii mai puțin de 3 5 K În acest caz, neutron energia de interacțiune heliu are o formă foarte simplă - este proporțională cu densitatea de heliu. Regiunea intermediară a energiilor între 3 și 5 15 5 K, calculându mari dificultăți. [14]
cărbuni activi au fost preparate saran calcinare la 600, urmată de tratarea cu abur la 950; abur durată secvențială crescută. În a treia și a patra coloană dau volumul calculat prin regula izotermele de adsorbție Gurvitch și SgN5S1 NJ; în a cincea coloană prezintă volumul calculat de heliu și mercur densități. [15]
Pagina: 1 2